半導(dǎo)體激光器， 波長0.85～1.65μm ，可用光纖傳輸，體積小，輸出功率已達(dá)3 kW。半導(dǎo)體激光器是以半導(dǎo)體材料作為工作介質(zhì)的。目前較成熟的是砷化鎵激光器，發(fā)射840nm的激光。另有摻鋁的砷化鎵、硫化鉻硫化鋅等激光器。激勵(lì)方式有光泵浦、電激勵(lì)等。

半導(dǎo)體激光器體積小、質(zhì)量輕、壽命長、結(jié)構(gòu)簡單而堅(jiān)固，特別適于在飛機(jī)、車輛、宇宙飛船上用。在70年代末期，由于光纖通訊和光盤技術(shù)的發(fā)展.激光器的振蕩條件。

激光器要滿足所謂振蕩條件才有激光輸出．工作物質(zhì)受到泵浦后，受激輻射躍遷過程增加了光功率，但與此同時(shí)，也存在減少光功率的因素．比如，從共振腔一端反射鏡透射出去的，由于衍射效應(yīng)而逸出共振腔的，還有因?yàn)楣ぷ魑镔|(zhì)內(nèi)存在或多或少的光學(xué)散射顆粒而引起散射損失的、工作物質(zhì)內(nèi)雜質(zhì)原子吸收掉的等等．顯然，只有當(dāng)由受激輻射躍遷產(chǎn)生的光功率超過在共振腔內(nèi)損失掉的量，或者說，光輻射的增益超過它的損耗因子，腔內(nèi)的受激輻射光強(qiáng)度才會(huì)越來越強(qiáng)，最后形成激光振蕩。

假定由工作物質(zhì)提供的激光增益系數(shù)為G（v），光輻射沿工作物質(zhì)傳播長度l之后，其強(qiáng)度將增大 exp[G（v）l]倍．又假定共振腔的光學(xué)衍射、工作物質(zhì)的光學(xué)吸收和光學(xué)散射造成的損失都很小，可略去不計(jì)，只考慮共振腔兩塊反射鏡的透射損失．若兩塊反射鏡的反射率分別.兩列或多列光波在空間相遇時(shí)相互迭加，在某些區(qū)域始終加強(qiáng)，在另一些區(qū)域則始終削弱，形成穩(wěn)定的強(qiáng)弱分布的現(xiàn)象。在一般的情況下兩個(gè)獨(dú)立光源向空間的一個(gè)區(qū)域發(fā)出光波時(shí)不能發(fā)生干涉。不發(fā)生干涉的兩個(gè)光源，只說明它們沒有發(fā)出相干波。通常的獨(dú)立光源不相干的原因是：光的輻射一般是由原子的外層電子激發(fā)后自動(dòng)回到正常狀態(tài)以光的形式把能量放出所形成的。由于輻射原子的能量損失，加上和周圍原子的相互作用，個(gè)別原子的輻射過程是雜亂無章而且常常中斷，持續(xù)時(shí)間甚短，即使在極度稀薄的氣體發(fā)光情況下，和周圍原子的相互作用已減至最弱，而單個(gè)原子輻射的持續(xù)時(shí)間也不超過10-8秒。當(dāng)某個(gè)原子輻射中斷后，它自身或者其他的原子又受到激發(fā)重新輻射，但卻具有新的初位相。這就是說，原子輻射的光波并不是一列連續(xù)不斷、振幅和頻率都不隨時(shí)間變化的簡諧波，即不是理想的單色光。此外，不同原子輻射的光波波列的初相位之間也是沒有一定關(guān)系和規(guī)律。這些斷續(xù)、或長或短、初位相不規(guī)則的波列的總體，構(gòu)成了非相干的光波。

由于原子輻射的這種復(fù)雜性，在不同瞬時(shí)迭加所得的干涉圖樣變化得如此之快和如此地不規(guī)則，以致這種短暫的干涉現(xiàn)象無法觀測。從微觀上看，光子只能自己和自己干涉，不同的光子是不相干的；但是從宏觀上看，干涉現(xiàn)象卻是大量光子各自干涉結(jié)果的統(tǒng)計(jì)平均效應(yīng)。故實(shí)際的光的干涉對光源的要求也不是那么苛刻。

由于60年代激光的問世，使光源的相干性大大提高，同時(shí)快速光電探測儀器的出現(xiàn)，探測儀器的時(shí)間響應(yīng)常數(shù)縮短，以至可以觀察到兩個(gè)獨(dú)立光源的干涉現(xiàn)象。1963年瑪格亞和曼德用時(shí)間常數(shù)10-8～10-9秒的變象管拍攝了兩個(gè)獨(dú)立的紅寶石激光器發(fā)出的激光的干涉條紋?？赡恳暦直娴母缮鏃l紋有23條。對于普通的光源，保證相位差恒定是實(shí)現(xiàn)相干的關(guān)鍵。為了解決發(fā)光機(jī)制中初相位的無規(guī)則迅速變化和干涉條紋的形成要求相位差恒定的矛盾，可采用把同一原子所發(fā)出的光波分解成兩列或幾列，使各分光束經(jīng)過不同的光程，然后相遇，這樣，盡管原始光源的初相位頻繁變化，分光束之間仍然可能有恒定的相位差，因此可以產(chǎn)生干涉現(xiàn)象。

通常有兩種方法實(shí)現(xiàn)這種分解：

（1）分波陣面法;將光源的波陣面分為兩部分，使之分別通過兩個(gè)光具組，經(jīng)反射、折射或衍射后交迭起來，在一定區(qū)域形成干涉。由于波陣面上任何一部分都可以看成為新光源，而且同一波陣面的各個(gè)部分有相同的位相，所以這些被分離出來的部分波陣面可作為初相位相同的光源，不論點(diǎn)光源的位相改變得如何快，這些光源的初相位差卻是恒定的，楊氏雙縫、菲涅耳雙面鏡和洛埃鏡等都是產(chǎn)生這類分波陣面的干涉裝置。

（2）分振幅法;當(dāng)一光束投射到兩種透明媒質(zhì)的分界面上，光能一部分反射，另一部分折射。這方法叫做分振幅法。較為簡單的分振幅干涉裝置是薄膜，它是利用薄膜的上下表面對入射光反復(fù)地反射，由這些反射光波在空間相遇而形成的干涉現(xiàn)象。由于薄膜的上下表面的反射光來自同一入射光的兩部分，只是經(jīng)歷不同的路徑而有恒定的相位差，因此它們是相干光。另一種重要的分振幅干涉裝置，是萬克耳孫干涉儀。

光的干涉現(xiàn)象是光的波動(dòng)性的最直接、比較有力的實(shí)驗(yàn)證據(jù)。光的干涉現(xiàn)象是牛頓微粒模型根本無法解釋的，只有用波動(dòng)說才能圓滿地解釋這一現(xiàn)象。